قضیه بل: تفاوت میان نسخهها
محتوای حذفشده محتوای افزودهشده
Hosseiniran (بحث | مشارکتها) جز ←جایگزینی با [[وپ:اشتباه|اشتباهیاب]]: وافعی⟸واقعی، |
جز ←جایگزینی با [[وپ:اشتباه|اشتباهیاب]]: کونتومی⟸کوانتومی، پلاریزاسیون⟸قطبیت، ، پلارایزرهای⟸قطبشگر، ، پلارایزرها⟸قطبشگرها، ، پلارا... |
||
خط ۸:
== هدایت اپتیکی آزمایش بل ==
در عمل، بیشتر آزمایشهای واقعی از نوری که فرض میشود فتونهای ذره گونه را منتشر می کنند، استفاده کرده اند، تا اتمهایی که بل در اصل در ذهن داشت. کمیت مورد علاقه، در بهترین آزمایشهای شناخته شده، جهت
یک آزمایش CHSH متداول(دو کاناله)
نمودار روبرو یک آزمایش اپتیکی دو کاناله از نوعی که آلن اسپه به عنوان الگویی در ۱۹۸۲ طرح کرد، است(اسپه ۱۹۸۲-a). هم زمانی ها(آشکار سازیهای هم زمان)ثبت می شوند، نتایج به صورت '++'، '+−'، '−+' '−−' دسته بندی می شوند و مقادیر مرتبط با هم محاسبه می شوند.
خط ۱۴:
شاخههای b′ ،a، a′، b در عمل به ترتیب ۰، ۴۵، ۲۲.۵ و ۶۷.۵ درجه هستند(زوایای آزمایش بل). اینها یکی از حالتهایی هستند که فرمالیسم مکانیک کوانتومی بیشترین تضاد را با نامساوی دارد.
منبع S جفت فتون هایی تولید میکند که در
هر فتون وارد یک کانال
مشخص میشود.سیگنال تولید شده آشکار میشود و هم زمانیها به وسیله مانیتور(CM)محاسبه می شوند
برای هر کدام از مقادیر انتخابی a و b مقادیر هم زمانی در هر دسته (N++، N--، N+- ،N-+) ثبت می شوند. بنابر این تخمین تجربی برای E(a، b) این چنین محاسبه می شود:
خط ۲۴:
اگر چه برای توجیه استفاده از آزمایش ۲ یک فرض مهم باید در نظر گرفته شود. فرض شده است که جفتهای نمونهٔ آشکار شده، باز نمای جفتهای منتشر شده از منبع هستند.
یک آزمایش CH۷۴ معمول(یک کاناله )
قبل از ۱۹۸۲ تمام تستهای بل واقعی از
آزمایش دوم در مقاله بسیار ذکر شده کلازر (Clauser)، هورن(Horne)، شیمونی(Shimony) و هلت(Holt)، یک آزمایش مناسب برای کاربرد عملی است. مانند آزمون CHSH، چهار زیرآزمایش وجود دارد که در هر کدام، هر یک از
(۳) S = (N(a، b) − N(a، b′) + N(a′، b) + N(a′، b′) − N(a′، ∞) − N(∞، b)) / N(∞، ∞)،
(۴)
که در آن علامت ∞ غیبت یک
اگر s بیشتر از ۰ باشد آنگاه تجربه، نامساوی بل را نقض و بنابراین عینیت جایگزیده را رد می کند.
تنها فرض نظری (به جز فرض اساسی بل در مورد وجود متغیرهای نهان محدود) که در استخراج معادله ۳ وجود دارد این است که هنگامی که یک
== فرضهای تجربی ==
علاوه بر فرضهای نظری، برخی فرضهای عملی نیز در نظر گرفته شده است. به عنوان مثال، ممکن است برخی هم زمانیهای تصادفی، علاوه بر آنچه که مورد نظر ما است وجود داشته باشد. این طور فرض شده که هیچ عدم توازنی با کم کردن این اعداد تخمینی در دو طرف ایجاد نمیشود، اما هیچ کس درستی این فرض را بدیهی نمیداند. ممکن است برخی مشکلات هم زمانی (ابهام در ثبت جفت ها) وجود داشته باشد که ناشی از این حقیقت است که آنها در عمل دقیقاً در یک زمان آشکار نمیشوند.
برخلاف این ناکارآمدیها در آزمایشهای واقعی، یک واقعیت خرد کننده ظاهر می شود: با تقریب بسیار خوبی نتایج موافق با پیش بینیهای مکانیک کوانتومی هستند. هنگامی که آزمایشهای ناقص چنین موافقت فوق العاده ای با پیشگوییهای کوانتوم به ما می دهند، بسیاری از فیزیکدانان کوانتومی با جان بل موافقند که اگر یک آزمون بل بی عیب انجام شود، نامساویهای بل همچنان نقض می شوند. این گرایش، منجر به ظهور یک زیر شاخه جدید در فیزیک شده که اکنون با عنوان تئوری اطلاعات کوانتومی شناخته می شود. یکی از دست آوردهای مهم این شاخه جدید فیزیک این است که نقض نامساویهای بل، به امکان انتقال مطمئن اطلاعات منجر میشود که از رمز نگاری
== آزمایشهای برجسته ==
|