چگالی قطبش: تفاوت میان نسخه‌ها
محتوای حذف‌شده محتوای افزوده‌شده
تصحیح فنی و نوشتاری متن، حذف مطالب بدترجمه‌شده و نامفهوم. |
دلیل حذف چه بود |
||
خط ۱:
{{الکترومغناطیس}}
در [[الکترومغناطیس کلاسیک]]، '''چگالی قطبش''' (یا
▲گشتاور دوقطبی الکتریکیِ القاشده در واحد حجم مواد دی‌الکتریک، قطبش الکتریکی دی‌الکتریک نام دارد. چگالی قطبش، چگونگی پاسخ مواد به میدان الکتریکی اعمال‌شده را توضیح می‌دهد، و می‌توان از آن برای محاسبه نیروهایی که از اثر متقابل آنها نتیجه شده، استفاده کرد. می‌توان شیوه [[اندازه‌گیری]] آن را، با [[مغناطش]]، که پاسخ مواد به [[میدان مغناطیسی]] است، مقایسه کرد.
== تعریف ==
چگالی قطبش
<math>p=(<p>)/v</math>
{{سخ}}
که می‌تواند به عنوان میزان قدرت و میزان تراز بودن مکان دو قطبی در ماده تفسیر کرد. برای محاسبه P ناشی از میدان الکتریکی اعمال شده، χ حساسیت الکتریکی از دی الکتریک باید تعریف شود .(پایین را ببینید).
== چگالی قطبش در معادلات ماکسول ==
رفتار
== روابط بین
چگالی قطبش
D=ε<sub>0</sub>E+P
== بار مقید ==
قطبش الکتریکی مربوط به الکترون مقید در مواد (به عنوان مثال، ملزم به یک مولکول)، که ایجاد چگالی بار اضافی، نامیده می‌شوند به عنوان چگالی بار محدود ρ<sub>b</sub> به صورت زیر است [۳]
ρ<sub>b</sub>=-∇.p
به طوری که چگالی بار کل که وارد معادله ماکسول برای [[دیورژانس]] E است با
ρ=ρ<sub>f</sub>+ρ<sub>b</sub>
▲که <math>\epsilon_0</math> گذردهی الکتریکی خلأ است، به‌دست می‌آید. در این معادله، '''P''' (منفیِ) میدان ناشی از ماده‌ای‌ست که در آن بارها ساکنند. دوقطبی‌ها، در پاسخ به میدان '''E''' تغییر مکان می‌دهند، درحالی‌که '''D''' ناشی از باقی ماندن بارهای آزاد است. به طور کلی، '''P''' به عنوان یک تابع از '''E''' است. در بسیاری از مسائل، کارکردن با '''D''' و بارهای آزاد، آسان‌تر از کارکردن با '''E''' و همۀ بارهاست.
{{سخ}}
که در آن ρ<sub>f</sub> چگالی بار آزاد است و با دیورژانس تعریف می‌شود.
در سطح مواد قطبی، بار مقید ظاهر می شود و با عنوان چگالی بار سطحی n <sub>out</sub> بردار نرمال نمایش داده می‌شود : [۳]
σ<sub>b</sub>=Ρ.n<sub>out</sub>
ا{{سخ}}
گر P در داخل مواد یکنواخت باشد، بار سطحی تنها بار مقید است. این را می‌توان از رابطه بالا بین P و ρb مشاهده کرد؛ اگر P در درون ناحیه‌ای از حجم یکنواخت، با شد، دیورژانس خود را در آن ناحیه به صفر می‌رسد.
هنگامی که چگالی قطبش با زمان تغییر کند، چگالی وابسته به زمان بارهای مقید، چگالی جریان قطبش ایجادمی کند که بارابطهٔ زیر معرفی می شه
J<sub>p</sub>=∂p/∂t
== جستارهای وابسته ==▼
به طوری که چگالی جریان کل که در معادلات ماکسول است با
j=j<sub>f</sub>+∇×M+∂p/∂t
که در آن J<sub>F</sub> چگالی جریان بارهای آزاد است، و عبارت دوم چگالی جریان [[مغناطش]] است (همچنین چگالی جریان محدود نامیده می‌شود)، و عبارت سوم سهم دو قطبی مغناطیسی در مقیاس اتمی است (زمانی که آنها وجود دارند).
== ارتباط P و E در مواد مختلف ==
خطوط میدان از D-میدان درکره دی الکتریک با قابلیت بیشتری از محیط اطراف خود، که در یک میدان یکنواخت که از قبل در محیط بوده قرار داده شده است . [۵] خطوط میدان E-درست نشان داده نشده است :. این نقطه در جهت همان است، اما شروع و پایان بسیاری از خطوط میدان در سطح کره جایی است که بارهای مقید وجود دارند، به عنوان یک نتیجه، چگالی خطوط E-میدان در داخل حوزه کمتر از خارج کره می‌باشد، که مربوط به این واقعیت است که E میدان در داخل کره ضعیف تر از خارج است.
در دی الکتریک‌های خطی همگن و در اغلب دی الکتریک‌های همسانگرد، قطبش با میدان الکتریکی E نسبت مستقیم دارد: [۶]
P=ε<sub>0</sub>χE
که در آن ε۰ ثابت الکتریک است، و χ حساسیت الکتریکی است. توجه داشته باشید که χ فقط یک اسکالر است. این یک مورد خاص ناشی از به همسانگرد بودن دی الکتریک است. این به این معنا است که در این دسته از مواد، چگالی قطبش همیشه به موازات میدان الکتریکی اعمال شده است. به طور کلی، χ به عنوان یک ماتریس در E ضرب می‌شود. این دسته از دی الکتریک‌ها که در آن چگالی قطبش و میدان الکتریکی در یک جهت نمی‌باشند به عنوان مواد ناهمسانگرد شناخته می‌شوند .
در چنین مواد، جزء i ام از قطبش به جزء j ام از میدان الکتریکی طبق رابطه زیر مربوط می‌شود:
p=∑<sub>j</sub>ϵ<sub>0</sub>χ<sub>ij</sub>E<sub>j</sub>
این رابطه نشان می‌دهد، به عنوان مثال، که مواد می‌تواند در جهت X با استفاده از یک میدان در جهت z قطبیبده شوند، و غیره. غالب دی الکتریک‌های ناهمسانگرد در زمینه اپتیک کریستال شرح داده می‌شوند.
همان‌طور که در بیشتر الکترومغناطیس، این رابطه می‌پردازد با میانگین ماکروسکوپی از میدانها و چگالی دو قطبی، به طوری که یکی دارای تقریب پیوسته از مواد دی الکتریک است و آن نادیده گرفتن رفتار در مقیاس اتمی است. قطبش پذیری تک تک ذرات در محیط را می‌توان به متوسط حساسیت وچگالی قطبش توسط [[معادله کلازیوس-موسوتی]] مربوط کرد .
به طور کلی، حساسیت تابعی از ω فرکانس میدان اعمالی است. هنگامی که میدان تابعی دلخواه از زمان t است، قطبش پیچیدگی از [[تبدیل فوریه]] از χ (ω) با(E (tمی‌باشد. این موضوع نشان دهنده این واقعیت است که دو قطبی در مواد نمی‌تواند پاسخ آنی به میدان اعمالی بدهد، و این موضوع را در روابط Kramers–Kronig مشاهده می‌کنید.
اگر قطبش P رابطه خطی با میدان الکتریکی نداشته باشد، ماده غیر خطی نامیده می‌شود ودر حوزه [[اپتیک غیر خطی]] توصیف شده است. به تقریب خوب (برای میدان به اندازه کافی ضعیف، با فرض عدم وجود گشتاور دوقطبی ثابت)، P است که معمولاً توسط یک [[سری تیلور]] در E که ضرایب غیر خطی هستند داده می‌شود:{{سخ}}
p<sub>i</sub>/ε= ∑<sub>j</sub>χ<sub>ij</sub><sup>(1)</sup>E<sub>j</sub>+∑<sub>jk</sub>χ<sub>ijk</sub><sup>(2)</sup> E<sub>j</sub> E<sub>k</sub>+∑<sub>jkl</sub>χ<sub>ijkl</sub> <sup>(3)</sup>E<sub>j</sub>E<sub>k</sub>E<sub>l</sub>+....
{{سخ}}
{{سخ}}
که در آن χ<sup>(1)</sup>حساسیت خطی است، χ<sup>2</sup> حساسیت مرتبه دوم (توصیف پدیده‌های مانند اثر Pockels، اصلاح نوری و نسل دوم-هارمونیک) است، و χ<sup>(3)</sup>حساسیت سوم جهت (توصیف اثرات مرتبه سوم مانند اثر Kerr و میدان ناشی از اصلاح نوری).
در مواد فروالکتریک، هیچ تناظر یک به یک بین P و E به خاطر [[پسماند مغناطیسی]] وجود ندارد.
▲== جستارهای وابسته ==
* [[ساختار بلوری]]
* [[Electret]]
سطر ۲۷ ⟵ ۷۲:
== منابع ==
{{پانویس}}
# Introduction to Electrodynamics (3rd Edition), D.J. Griffiths, Pearson Education, Dorling Kindersley, 2007, {{ISBN|81-7758-293-3|en}}
# McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2nd Edition), C.B. Parker, 1994, {{ISBN|0-07-051400-3|en}}
# Electromagnetism (2nd Edition), I.S. Grant, W.R. Phillips, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, {{ISBN|978-0-471-92712-9|en}}
# Saleh, B.E.A. ; Teich, M.C. (2007). Fundamentals of Photonics. Hoboken, NJ: Wiley. p. 154. {{ISBN|978-0-471-35832-9|en}}.
# Based upon equations from Andrew Gray (1888). The theory and practice of absolute measurements in electricity and magnetism. Macmillan & Co. pp. 126–127. , which refers to papers by Sir W. Thomson.
# Feynman Lectures on Physics: Volume 2, R.P. Feynman, R.B. Leighton, M. Sands, Addison-Wesley, 1964, {{ISBN|0-201-02117-X|en}}
# Resta, Raffaele (1994). "Macroscopic polarization in crystalline dielectrics: the geometric phase approach". Rev. Mod. Phys. 66: 899. Bibcode:1994RvMP...66..899R. doi:10.1103/RevModPhys.66.899. See also: D Vanderbilt, Berry phases and Curvatures in Electronic Structure Theory
* ویکی‌پدیا انگلیسی https://en.wikipedia.org/wiki/Polarization_density
| |||